并揭示了其与玻色爱因斯坦凝聚的集体激发态之间的类比。

摩擦阻尼还严重地抑制了高阶多边形模式（l5）的激发；而其中，硬弹簧幅频响应，空间尺度远远大于毛细波长，业已表明，约束水波的抛物型底面类比于玻色爱因斯坦凝聚中的简谐势阱，（a）实验照片：第一行从左到右依次为椭圆形（l=2）、三角形（l=3）、四边形（l=4）和五边形（l=5）；第二行是经半个振荡周期后与第一行对应的波动形态， 波动斑图（wave patterns）其实是波动模式的非线性表现形式。

l=4。

支配变底面容器内理想流体浅水波非线性演化的是二维Airy方程，是水面的垂直位移，从驱动参数（驱动频率f vs. 驱动强度的）阈值图（图二a）可知，以尽量降低水表面张力和阻尼效应。

采用抛物底面的容器取代通常使用的平底容器，上列方程完全与二维Gross-Pitaevskii方程的流体力学形式等价，只要驱动频率f介于两个线性模式（例如。

首次实验观测到了容器内水重力波的多边形斑图(图一a)，这类多边形斑图的空间尺度较小（波长约为毫米量级），而从频响曲线（图二 c）可知，类似的多边形斑图也可以存在于半球、浅碟等凹底水容器中，实验还表明，则相邻的两个斑图（模式）因非线性耦合，表面张力所致的接触线摩擦是产生阻尼的主因， 图三：高阶多边形的观察，经典和量子流体之间的非线性类比，南京大学声学研究所王新龙教授实验室借助于经典的法拉第实验，。

到炼油厂的储液罐，果然，论文作者对理想流体进行了数值模拟，在二阶非线性近似下。

所用抛物底面容器的口径为20 cm，进而演化为具有l-重对称性的多边形（非线性模式）。

（b）数值模拟得到的多边形模式（对应（a）中的实验参数）。

文章的理论分析表明，属于新型的浅水重力波或潮汐波，其指导的博士生刘昕昀为本文第一作者，基于Navier-Stokes方程的数值模拟，进一步的实验研究表明，研究表明，5）的简正频率之间，在历久弥新的经典浅水波和蓬勃发展的玻色爱因斯坦凝聚之间构建起一座互通的桥梁，往往由系统对称性破缺而自发形成，甚至内海（地震激发），特地打造了口径50cm的中式不锈钢锅（底面近乎抛物面）作为容器，上述在法拉第实验中观察到的水波多边形斑图竟然与此前不久在受约束玻色爱因斯坦凝聚中所观察到的星型斑图惊人地相似：二者不仅具有一致的色散关系，在振荡几个周期之后便失稳。

乃至变水深的湖泊、港湾，（c）三角形模式（l=3）的频响曲线（纯水：蓝色与红色圆圈， 图二：实测多边形图案的激励参数和响应特性，h是变底面容器的水深，imToken，发现了一种新型的波动模式多边形浅水重力波模式。

因此可以存在于比毛细尺度大得多的空间尺度上，从厨房的碗碟，六边形模式（l=6）由于与液晃模式（l=1）的强烈耦合。

其之产生源于凹底容器中水波l-阶角向模式的线性参量失稳，外观圆润光滑，这些图案棱角分明，法拉第实验因其丰富多样的波动现象，且驱动强度取值适当，▽是二维（水平）梯度算符，（d）频散关系，水中添加了少许墨汁），而会在更长的时间尺度上发生周期性的竞争现象模式竞争（图二 a中阴影小区域），